Thermoïonique

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Une émission thermoïonique est un flux d'électrons provenant d'un métal ou d'un oxyde métallique, qui est provoqué par les vibrations des atomes dû à l'énergie thermique lorsque ceux-ci parviennent à surmonter les forces électrostatiques. L'effet croit de manière importante avec l'augmentation de la température, mais est toujours présent pour les températures au-dessus du zéro absolu. La science en rapport avec ce phénomène est la thermoélectronique. Les particules chargées sont appelées thermions.

Sommaire

1 Histoire
2 Détails
3 L'effet Edison
4 La diode à vide
5 Voir aussi
- 5.1 Liens internes
- 5.2 Liens externes

[modifier] Histoire

Cet effet fut d'abord rapporté en 1873 par Frederick Guthrie en Grande-Bretagne. Alors qu'il effectuait un travail sur les objets chargés, Le Professeur Guthrie découvrit qu'une sphère de fer chauffée à rouge et chargée négativement perdait sa charge. Il découvrit aussi que cela ne se produisait pas si la sphère possède une charge positive. Owen Richardson travailla sur l'émission thermoïonique et reçu le prix Nobel en 1928 « Pour son travail sur le phénomène thermoïonique et plus spécialement pour la découverte de la loi portant maintenant son nom ».

[modifier] Détails

Dans chaque métal, il y a un ou deux électrons libres qui peuvent se déplacer d'un atome à un autre. Cela est parfois appelé « mer d'électrons ». Leur énergie suit une distribution statistique, au lieu d'être uniforme, et sous certaines conditions un électron pourra avoir une énergie suffisante pour partir du métal sans y revenir. L'énergie minimum nécessaire pour qu'un électron puisse quitter la surface est appelée le travail de sortie, et varie d'un métal à l'autre. Pour les tubes électroniques, une fine couche d'oxyde est souvent appliquée à la surface du métal pour obtenir un travail de sortie plus bas, ce qui facilite le départ des électrons de la surface.

L'équation de Richardson-Dushmann énonce que la densité de courant émis J (A/m²) est relative à la température T par l'équation:

$J = A T^2 e^{-W \over k T}$

Où T est la température du métal en Kelvins, W est le travail de sortie du métal en électron-volt, k est la constante de Boltzmann, et A la constante de Richardson. L'exponentielle dans l'équation montre que le courant émis augmente énormément avec la température et tend à devenir proportionnel au carré de celle-ci pour les températures élevées. Les équations de l'émission thermoïonique sont importantes dans la conception des semi-conducteurs.

[modifier] L'effet Edison

L'effet Edison dans une diode à vide. Celle-ci est connectée de deux façons: *en direct: les électrons circulent *en inverse: il n'y a aucun flux. Note, les flèches représentes la circulation d'électrons, pas le « courant conventionnel »

L'effet fut re-découvert accidentellement en 1880, par Thomas Edison, alors qu'il essayait de découvrir la raison de la rupture du filament et la raison du noircissement du verre des lampes incandescentes. Edison construisit une ampoule avec la surface interne recouverte d'une feuille d'étain. Quant il connectait la feuille au filament au travers d'un galvanomètre, avec la feuille descendue a une tension négative par rapport au filament, rien ne se passait. Mais, quand il augmentait la tension de la feuille de manière à atteindre une tension positive par rapport au filament, une petite circulation de courant fut indiquée par le galvanomètre, si bien que les électrons émit par le filament chaud était attirés par la feuille fermant ainsi le circuit. Cette unidirectionalité du courant fut appelée l'effet Edison (Bien que ce terme est parfois utilisé comme référence à l'effet thermoïonique lui-même). Edison ne voyait pas d'application pour cet effet, bien qu'il le breveta en 1883, il n'étudia plus celui-ci.

[modifier] La diode à vide

Le physicien anglais John Ambrose Fleming, alors qu'il travaillait pour la société « Wireless Telegraphy », découvrit que l'effet Edison pouvait être utilisé pour la détection des ondes radios. Fleming développa un tube électronique à deux éléments connu sous le nom de diode à vide, qu'il breveta le 16 novembre 1904. La diode thermoïonique peut aussi être configurée comme un convertisseur différence de chaleur/énergie électrique et ce sans pièces mobiles.