Задача Бертрана
Материал из Википедии — свободной энциклопедии
Задача Бертрана – задача, обратная к задаче двух тел и состоящая в определении силы взаимодействия по известным свойствам траекторий движения.
Содержание |
[править] Первая задача Бертрана
Ньютон показал, что его закон всемирного притяжения и его механика приводят к эмпирическим законом Кеплера, но оставил открытым вопрос о том, существуют ли другие взаимодействия, ведущие к законам Кеплера, обозначив его в своих Математических Началах. Ситуация изменилась лишь в 1870-х годов, когда Бертран (Bertrand J.) и его коллеги обратились к следующей задаче:
Первая задача Бертрана. Найти закон сил, зависящих только от положения движущейся точки, и заставляющей ее описывать конические сечения, каковы бы ни были начальные условия.
Эта задача была успешно решена Дарбу и Альфеном[1] при дополнительном предположении, что сила центральная, а затем удалось отбросить и это условие[2]. Оказалось, что таких взаимодействия два --- закон всемирного тяготения и закон Гука. Тем самым вопрос, остававшийся со времен Ньютона был исчерпывающе решен: для вывода закона всемирного тяготения достаточно было узнать из опыта, что траектории планет --- конические сечения и что этот закон --- не закон Гука.
[править] Вторая задача Бертрана
Предположение о центральности силы, впрочем, можно было бы сделать и из общих соображений симметрии задачи.
Вторая задача Бертрана. Зная, что сила, вызывающая движение планеты вокруг Солнца, зависит только от расстояния и такова, что она заставляет свою точку приложения описывать замкнутую кривую, каковы бы ни были начальные условия, если только скорость некоторого предела, найти закон этой силы.
Ответ короток: закон силы может быть или законом Гука или законом всемирного тяготения.
Задача решена самим Бертраном[3]. Наиболее полное решение приведено в заметке Дарбу к механике Депейру[4]
[править] Задача Кенигса
Кенигс (Koenigs G.) предложил еще более общую задача:
Задача Кенигса. Зная, что сила, вызывающая движение планеты вокруг Солнца, зависит только от расстояния и такова, что она заставляет свою точку приложения описывать алгебраическую кривую, каковы бы ни были начальные условия, найти закон этой силы.
Как это не удивительно, но ответ тот же: закон силы может быть или законом Гука или законом всемирного тяготения.
Исчерпывающее решение задачи дано самим Кенигсом[5].
[править] Ссылки
- ↑ Это решение удалось упростить Аппелю; см. Аппель П. Механика, Т. 1, п. 232
- ↑ Despeyrous T. Cours de mecanique. T. 2. Paris: A. Herman, 1886.
- ↑ Bertrand J. //C.R. T. LXXVII. P. 849-853.
- ↑ Despeyrous T. Cours de mecanique. T. 2. Paris: A. Herman, 1886. P. 461-466. Эта же задача представлена в виде цикла задач к § 8 гл. 2 кн. Арнольд В.И. Математические методы классической механки. М.: УРСС, 2000.
- ↑ Koenigs G. // Bull. de la Societe de France, t. 17, p. 153-155.
