Уравнение на Шрьодингер

от Уикипедия, свободната енциклопедия

Уравнението на Шрьодингер е постулат в квантовата механика. То е частно диференциално уравнение от втори ред за еволюцията на вълновата функция:

$i \hbar \frac{\partial}{\partial t}\psi(\vec{r},t) \;=\; - \frac{\hbar^2}{2m}\nabla^2\psi(\vec{r},t) + V(\vec{r},t) \psi(\vec{r},t)$

или съкратено:

$i\hbar\frac{\partial\psi}{\partial t}=\widehat H(t)\psi\,,$

където $\widehat H(t)$ е (евентуално) зависещия от времето $t$ оператор на Хамилтон за дадената система. В случаите, когато потенциалът $V$ не зависи явно от времето, енергията на системата е интеграл на движението и вълновата функция може да се представи като произведение на осцилиращ член $\exp(-i \frac{\hbar}{E} t)$ (където $E$ е енергията на системата), който не зависи от координатите и временезависима координатна част $\psi(\vec{r})$ , която се намира като решене на т.нар. стационарно уравнение на Шрьодингер:

$\widehat H \psi = E \psi$

или

$-\frac{\hbar^2}{2m}\nabla^2\psi(\vec{r}) + (E - V(\vec{r}))\psi(\vec{r}) = 0$

Уравнението на Шрьодингер представлява еволюцията на вълновата функция в представяне на Шрьодингер.

[редактиране] Виж още

Котка на Шрьодингер

Тази статия, свързана с физиката, е все още мъниче. Можете да помогнете на Уикипедия, като я редактирате и я разширите.

Взето от „http://bg.wikipedia.org../../../%D1%83/%D1%80/%D0%B0/%D0%A3%D1%80%D0%B0%D0%B2%D0%BD%D0%B5%D0%BD%D0%B8%D0%B5_%D0%BD%D0%B0_%D0%A8%D1%80%D1%8C%D0%BE%D0%B4%D0%B8%D0%BD%D0%B3%D0%B5%D1%80_05f3.html“.

Категории: Мъничета за физика | Квантова механика

Views

Търсене

На други езици

Последната промяна на страницата е извършена от потребители на Уикипедия JAnDbot на 13:41, 8 март 2007. Основаващо се върху работа на потребителите на Уикипедия Aibot, Ицаци, Петър Петров, Egg, Boris.jordanov, Zlatusha и Nk и Анонимен потребител(и) на Уикипедия.
Текстовото съдържание е достъпно при условията на Лиценза за свободна документация на ГНУ.
За Уикипедия
Условия за ползване